Fotoelektrinis efektas (0)
Šiemet sukanka 110 metų nuo A. Einšteino darbo, paaiškinusio fotoelektrinį efektą ir tuo pačiu atvėrusį naują pasaulio pažinimo puslapį
Prisijunk prie technologijos.lt komandos!
Laisvas grafikas, uždarbis, daug įdomių veiklų. Patirtis nebūtina, reikia tik entuziazmo.
Sudomino? Užpildyk šią anketą!
XIX amžiaus antroje pusėje fotoelektrinis efektas buvo rimtas iššūkis optiniams tyrimams. Jis nepakluso tuo metu vyravusiai klasikinei šviesos, kaip bangų, teorijai. Būtent šios fizikinės dilemos sprendimas A. Einšteinui pelnė pripažinimą fizikų bendruomenėje ir 1921 m. Nobelio premiją.
Kas yra fotoelektrinis efektas?
Nors pirmą kartą stebėtas dar 1839 m., fotoelektrinį efektą aprašė Heinrichas Hertzas 1887 m., Annalen der Physik straipsnyje.
Iš pradžių jis buvo vadinamas Hertzo efektu, tačiau šis pavadinimas neprigijo.
Kai šviesos šaltinis (ar bendriau, elektromagnetinis spinduliavimas) paveikia metalo paviršių, šis gali išlaisvinti elektronus. Tokie elektronai vadinami fotoelektronais (nors iš tiesų jie nuo kitų elektronų niekuo nesiskiria).
Fotoelektrinio efekto stebėjimas
Norint stebėti fotoelektrinį efektą, reikės vakuuminės kameros su fotolaidžiu metalu vienoje pusėje ir kolektoriaus – kitoje. Kai metalą apšviečia šviesa, elektronai išlaisvinami ir juda per vakuumą link kolektoriaus. Taip abu galus jungiančiame laide atsiranda srovė, kurią galima išmatuoti ampermetru.
Tiekiant neigiamą potencialą kolektoriui, elektronams reikia didesnės energijos šios atkarpos įveikimui ir srovės sukėlimui.
Taškas, kai kolektoriaus elektronai nebepasiekia, vadinamas stabdymo potencialu Vs, ir gali būti naudojamas elektrono (turinčio elektros krūvį e) maksimalios kinetinės energijos Kmax nustatymui, naudojantis šia formule:
Kmax = eVs
Pažymėtina, kad ne visų elektronų energija bus tokia, tačiau pasiskirsčiusi tam tikrame ruože, priklausomai nuo naudojamo metalo savybių. Pagal aukščiau parašytą lygtį galima apskaičiuoti maksimalią kinetinę energiją, kitaip tariant, energiją dalelių, išplėštų iš metalo paviršiaus didžiausiu greičiu, ir tai bus labiausiai tolesnėje analizėje praversiantis požymis.
Klasikinis banginis aiškinimas
Klasikinėje bangų teorijoje, elektromagnetinio spinduliavimo energiją neša pati banga. Elektromagnetinei bangai (kurios intensyvumas I) susidūrus su paviršiumi, elektronas sugeria bangos energiją, kol ši ima viršyti ryšio energiją, ir taip elektronas išlaisvinamas iš metalo. Minimali elektrono išlaisvinimo energija yra medžiagos darbo funkcija φ (fi). (Daugumos paplitusių fotoelektrinių medžiagų φ yra kelių elektronvoltų lygio dydis.)
- Spinduliavimo intensyvumas turėtų būti proporcingas gaunamai maksimaliai kinetinei energijai.
- Fotoelektrinis efektas turėtų pasireikšti bet kokiai šviesai, nepriklausomai nuo dažnio ar bangos ilgio.
- Turėtų būti sekundžių eilės delsa tarp medžiagos apšvietimo ir elektronų išlaisvinimo.
Eksperimento rezultatai
Iki 1902 m. fotoelektrinio efekto savybės jau buvo gerai dokumentuotos.
- Šviesos šaltinio intensyvumas neturi įtakos maksimaliai kinetinei fotoelektronų energijai.
- Mažesnis, nei tam tikras bangos dažnis fotoelektrinio efekto nesukelia visai.
- Nėra žymios delsos (trumpesnė nei 10– 9 s) tarp šviesos šaltinio aktyvavimo ir pirmųjų fotoelektronų emisijos.
Akivaizdu, kad šie trys rezultatai prieštarauja bangų teorijos prognozėms. Be to, visi trys yra visiškai ne tokie, kokių būtų galima tikėtis intuityviai. Kodėl mažo dažnio šviesa nesukelia fotoelektrinio efekto, juk ji vis tiek perneša energiją? Kaip fotoelektronai išlaisvinami taip mikliai? Ir, ko gero, įdomiausia, kodėl padidinus šviesos intensyvumą, neišlaisvinami energingesni elektronai? Kodėl kitose situacijose puikiausiai veikianti bangų teorija šiuo atveju taip beviltiškai klysta?
Stebuklingieji Einšteino metai
1905 m. Albertas Einšteinas žurnale Annalen der Physik publikavo keturis straipsnius, iš kurių kiekvienas buvo pakankamai reikšmingas, kad galėtų pretenduoti į Nobelio premiją. Pirmasis straipsnis (ir vienintelis, pagerbtas Nobelio premija) buvo fotoelektrinio efekto paaiškinimas.
Remdamasis Maxo Plancko absoliučiai juodo kūno spinduliavimo teorija, Einšteinas iškėlė mintį, kad spinduliavimo energija bangos frontu perduodama ne tolygiai, bet susitelkusi mažais paketais (vėliau pavadintai fotonais).
Fotono energija susijusi su jos dažniu (ν), per proporcingumo, Plancko konstantą (h), arba kitaip, naudojant bangos ilgį (λ) ir šviesos greitį (c):
E = hν = hc / λ
arba momento lygtis:
p = h / λ
Einšteino teorijoje fotoelektronai išlaisvinami dėl sąveikos su atskirais fotonais, o ne visa banga. Fotono energija iškart perduodama elektronui ir šis išlaisvinamas iš metalo, jei ši energija (kuri, kaip pamename, proporcinga dažniui ν) viršija metalo darbinę funkciją (φ). Jeigu energija (=dažnis) pernelyg žema, elektronai neišlaisvinami.
Tačiau, jei fotonai yra energingesni, papildoma energija, viršijanti φ, paverčiama elektrono kinetine energija:
Kmax = hν – φTaigi, Einšteino teorija numato, kad maksimali kinetinė energija visiškai nepriklauso nuo šviesos intensyvumo (kadangi jos lygtyje nėra visai).
Šviečiant dvigubai daugiau šviesos, bus gaunama dvigubai daugiau fotonų ir bus išlaisvinama daugiau elektronų, bet tų individualių elektronų energija nepakis tol, kol nepakis šviesos energija, bet ne intensyvumas.
Maksimali kinetinė energija gaunama, kai išlaisvinami silpniausiai susieti elektronai, o kaip su tvirčiausiai įsikibusiais? Tokiais, kuriems fotonai suteikia tik tiek energijos, kiek reikia išsilaisvinimui, bet kurių kinetinė energija lygi nuliui? Prilyginę Kmax nuliui, esant šiam jonizacijos dažniui (νc), gauname:
νc = φ / h
arba jonizacijos bangos ilgiui:
λc = hc / φ
Šios lygtys rodo, kodėl žemo dažnio šviesos šaltinis negali išlaisvinti elektronų iš metalo, tad ir nesukuria fotoelektronų.
Po Einšteino
Plačius fotoelektrinio efekto eksperimentus vykdė Robertas Millikanas 1915 m. ir jo darbas patvirtino Einšteino teoriją. 1921 m. Einšteinas už savo fotonų teoriją (pritaikytą fotoelektriniam efektui) laimėjo Nobelio premiją, o Millikanas ja pagerbtas 1923 m. (iš dalies ir dėl vykdytų fotoelektrinių eksperimentų).
Svarbiausia, fotoelektrinis efektas ir jo įkvėpta fotonų teorija sugriovė klasikinę šviesos kaip bangos teoriją. Nors niekas negalėjo paneigti, kad šviesa elgiasi kaip banga, po pirmojo Einšteino darbo buvo neabejotina, kad ji taip pat ir dalelė.